La pressione idrostatica che agisce sulle superfici laterali del volumetto immerso nel liquido si annulla per simmetria e quindi agisce unicamente la pressione esercitata sul fondo del volumetto che ha la superficie alla base A. La pressione alla profondità h è p = d g h , e questa produce una spinta verso l'alto pari a F A = d g h A
In condizioni di equilibrio, il volumetto immerso nel liquido (parzialmente o completamente) è soggetto a due forze agenti lungo la stessa direzione ma in verso opposto e la cui risultante è nulla:
dc · g · V = d · g · h · A
dove a secondo membro il prodotto h · A corrisponde al volume, v, del solido riferito alla parte immersa;
dunque, semplificando si può scrivere:
d c · V = d · v
questo significa che in condizioni di equilibrio, il corpo immerso nel liquido occupa un volume inversamente proporzionale alla sua densità: minore è la densità, d c, maggiore è il volume, v, della parte immersa. Per esempio nel caso degli iceberg, la densità del ghiaccio è d c = 917 kg/m³ circa, mentre la densità dell'acqua salata è d = 1025 kg/m³ circa; in base alla formula precedente, la percentuale di volume immerso è quindi del 89,4%
917 · V = 1025 · v
da cui: v / V = 917/1025 = 0.894
la parte emersa di un iceberg rappresenta quindi solo l'11 per cento circa del suo reale volume che è dunque (v. fig. a destra) nascosto alla vista!
Si faccia attenzione che sebbene il nostro risultato sia stato dimostrato su considerazioni effettuate su un volumetto a simmetria cubica, le conclusioni hanno validità generale in quanto qualsiasi corpo può essere pensato come formato da un insieme di cubetti ognuno dei quali segue il principio di Archimede:
un corpo immerso in un fluido, riceve una spinta verso l'alto proporzionale al volume del fluido spostato dal corpo e questa spinta è applicata nel centro di massa della parte immersa.
Marcello Guidotti, copyright 2007
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